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國外學者認為；飽和泡態沸騰和兩相強迫對流的汽化過程中，都存在泡態沸騰和對流兩種傳熱機理。例如從管壁上產汽，出現小汽泡，這是泡態沸騰。不產汽泡的區域有水層流動，這是對流傳熱，同樣，在兩相強迫對流過程中，水層表面形成的蒸發過程，也擾亂了水層，其作用與泡態沸騰相同。
3．傳熱過程：
水沸騰時的換熱系數是很大的。從例題三的計算中，可以看到兩相對流的換熱系數為單相對流的3.9倍，即3.9×5024＝19593.6w/(m2℃)，泡態沸騰時的換熱系數為（19130.2，誤）6923.7w/(m2℃)。最后的沸騰換熱系數為（38724，誤）20286w/(m2℃)。
下面將對上節計算公式加以說明。
沸騰時換熱系數達到五位數字，這是因為汽泡的產生，長大和脫離嚴重地擾亂了水的邊界層，使水分子活躍，增加了紊流度，使換熱增強。
關于附面層問題，層流底層。
下面的內容需要簡單講解流體的粘性、粘性系數，氣體和液體粘性系數隨℃的變化等。
蒸發器管內的水的沸騰過程包括“泡態沸騰和兩相對流“的傳熱過程，所以采用公式（24）的計算型式。
（1）dl 是兩相流強制對流換熱系數，在管內流動時，可以寫成通用型式：
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